このページの2つのバージョン間の差分を表示します。
| 両方とも前のリビジョン前のリビジョン次のリビジョン | 前のリビジョン | ||
| 13:1004077 [2021/10/12 08:58] – dmc02 | 13:1004077 [2021/10/12 18:20] (現在) – [Connors formula] dmc02 | ||
|---|---|---|---|
| 行 9: | 行 9: | ||
| \[{\frac{V_c}{f_s D}} = K \left( {\frac{m_0\delta}{{\rho_0} D^2}} \right)^2 \] | \[{\frac{V_c}{f_s D}} = K \left( {\frac{m_0\delta}{{\rho_0} D^2}} \right)^2 \] | ||
| - | ここで、Vcは限界流速、fsは管の[[13: | + | ここで、\({V_c}\)は限界流速、\({f_s}\)は管の[[13: |
| - | 実際には管軸に沿って直交流の流速や密度が分布していることが多く、このような不均一流れの場合に対して、Connorsはエネルギ釣合い評価式に基づいて次の等価な流速を導いた。この流速を有効流速Veと言う。 | + | 実際には管軸に沿って直交流の流速や密度が分布していることが多く、このような不均一流れの場合に対して、Connorsはエネルギ釣合い評価式に基づいて次の等価な流速を導いた。この流速を有効流速\({V_e}\)と言う。 |
| \[{V_e} = \left({\frac{{\int_{ 0}^L}{\frac{\rho (x)}{\rho_0}}V(x)^2{\phi (x)^2}dx}{{\int_{ 0}^L}{\frac{m(x)}{m_0}}{\phi (x)^2}dx}}\right)^{\frac{1}{2}} \] | \[{V_e} = \left({\frac{{\int_{ 0}^L}{\frac{\rho (x)}{\rho_0}}V(x)^2{\phi (x)^2}dx}{{\int_{ 0}^L}{\frac{m(x)}{m_0}}{\phi (x)^2}dx}}\right)^{\frac{1}{2}} \] | ||
| ここで、\({V(x)}\)は管群のすきま流速分布、\({m(x)}\)は管の単位長さ当たり質量分布、\({\rho (x)}\)は流体密度分布、\({L}\)は管の長さ、\({\phi (x)}\)は管の固有振動モードである。流速や密度が分布する不均一な流れの場合、\({m_0}\)は管の単位長さ当たりの平均質量、\({\rho_0}\)は流体の平均密度である。 | ここで、\({V(x)}\)は管群のすきま流速分布、\({m(x)}\)は管の単位長さ当たり質量分布、\({\rho (x)}\)は流体密度分布、\({L}\)は管の長さ、\({\phi (x)}\)は管の固有振動モードである。流速や密度が分布する不均一な流れの場合、\({m_0}\)は管の単位長さ当たりの平均質量、\({\rho_0}\)は流体の平均密度である。 | ||
| - | Connorsの式において、設計流速又は設計流速分布V(x)に基づく有効流速が限界流速よりも低ければ安定、高ければ流力弾性振動が発生すると評価される。Connorsの式は、流力弾性振動のメカニズムを全て説明できるものではないが、限界流速を簡易に求めることができるため、産業界で広く使用されている。 | + | Connorsの式において、設計流速又は設計流速分布\({V(x)}\)に基づく有効流速が限界流速よりも低ければ安定、高ければ流力弾性振動が発生すると評価される。Connorsの式は、流力弾性振動のメカニズムを全て説明できるものではないが、限界流速を簡易に求めることができるため、産業界で広く使用されている。 |
| + | |||
| + | ~~NOCACHE~~ | ||
